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 涂润生 （torunshine@163.com） 2008.09.28 20:29:54
3 电运动学推效应不是电动力学推迟效应的理由
利用Dr=υΔt =υR/c及R=r+Dr的关系，将已有的电动力学推迟势中的推迟时间Δt换为落后距离Δr，就可以得到电运动学推迟势。只要已有的电运动学推迟势的计算公式没有错，本文导出的电动力学推迟势的计算公式就没有错。已经有的电动力学推迟势的计算公式之一为 . 对于电荷从原点出发沿矢径 作匀速运动的情况，在新激发的势到达 的t时刻电荷在 处。t-R/c时刻电荷一定在 处，与之差等于Dr=υR/c， 。令场源的速度为υ并假定场源对场的牵引效率被忽略。如果考虑场源对场的非100%的牵引，情况要复杂一些，但测量场源的绝对运动速度的过程与上述过程类似。当体系速度υ的方向与矢径的方向相反时，推迟势会出现无穷大。这是现有电磁理论认可电荷中心处的电场为无穷大的缘故。可以导出速度-矢径夹角为任意值时的推迟势表达式。
 如图2所示，在电场从A点传播到C点的过程中，电场源则从A点以速度 运动到B点，速度与现时的矢径之 间的夹角为θ（以下称速度-矢径夹角）。由余弦定理可知， = = ct =
r*。也是电荷运动到B点的时刻，计算C点处的电场强度（或电势）所能用的距离。对于运动场源而言，BC是表观基本相互作用距离而AC才是有效（真实）相互作用距离。KQ/就是运动学推迟势。将之中的r从根号中提出来，可得，r 。根据正弦定理可知， 。将它代入r可得， r*. 所以，运动电荷的电场强度完全表达式（即运动电荷的有效场强表达式。电动运动学推迟势的大小等于电场强度的r*倍）为
 .
(3)
式中， ， , υ是场源的运动速度，θ是现时的矢径与场源速度之间的夹角，α是过去的矢径与速度之间的夹角。与（3）式对应的运动电荷的势为：
 。
(4)
可见，推迟势可以细分为两个亚型：电动力学推迟势和电运动学推迟势。我们将“静止空间点上电荷数改变”导致的推迟势叫做“电动力学推迟势”而将“恒定的电荷运动”造成的推迟势叫做“电运动学推迟势”。这两种推迟势的异同见表1。补充材料A《电运动学推迟势的物理意义》也能说明电运动学推迟势与电动力学推迟势的差别。如果电磁相互作用是由电磁波传递的, 则运动电荷的电场强度(或电势)还与多普勒频移有关. 若考虑这种关系, 则η 应换为γη.
 从上表可以看出，恒定电荷的运动产生的推迟效应既不是相对论效应又不是电动力学效应。可利用5C、6C和7C三个单元格中的结论区分不同的惯性系，检验绝对静止系是否存在。
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